... espectral¹

O índice espectral $\beta$ para mapas da temperatura de brilho se relaciona com o índice espectral $s$ através da lei de Rayleigh-Jeans, tal que se $I_\nu^{\rm RJ} c^2 = 2k\nu^2 T_b^{-\beta}$, então $\beta=(p+3)/2$.

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... Geminga²

Geminga é uma das fontes de raios-$\gamma$ mais intensas do céu, mas sua verdadeira natureza só foi revelada mais de 20 anos depois de sua descoberta a partir de observações do satélite ROSAT de raios-X.

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... Sol³

Medidas de paralaxe obtidas recentemente pelo telescópio espacial Hubble para a contrapartida no óptico do pulsar de Geminga estimam esta distância em $\approx 150\pm 50$pc (Caraveo et al. 1996).

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... Reich⁴

O mapa de Reich e Reich estende a cobertura em declinação do mapa de Reich ($+19\ifmmode^\circ\else\hbox{$^\circ$}\fi \le\delta\le +90\ifmmode^\circ\else\hbox{$^\circ$}\fi$) até $\delta=- 19\ifmmode^\circ\else\hbox{$^\circ$}\fi$.

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... c\ ao.⁵

Banday e Wolfendale (1991a) mostraram que as flutuações do sinal do céu em $10,\!46$GHz resultavam menos ruidosos se a extrapolação em freqüência fosse estimada com $\beta_{[408,1420]}$, quando comparada com $\beta_{[408,820]}$ ou $\beta_{[820,1420]}$, utilizando o mapa em 820MHz de Berkhuijsen.

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...G,⁶

A relação clássica (Equação 9) não se verifica na presença de uma população de elétrons relativísticos devido ao alargamento do espectro de emissão de cada elétron. Nestas circunstâncias uma dada freqüência recebe a contribuição de elétrons cujas energias ocupam uma faixa considerável do espectro, tal que a contribuição máxima se deve efetivamente a elétrons com aproximadamente metade da energia prevista classicamente; ou seja, $\nu_{\rm max}^{\rm eff}\approx \nu_c = 4,\!39 \nu_{\rm max}$ (Webber, Simpson e Cane 1980).

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... mapas.⁷

Estes mapas derivam dos observados mediante a subtração das anisotropias de 1a e 2a ordens resultantes do efeito Doppler. É natural esperar que o padrão quadrupolar da emissão Galáctica se apresente correlacionado com as estruturas de origem cosmológica nesse tipo de mapas.

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... DMR.⁸

A cada mapa sintético se adiciona um de ruído instrumental. O conceito do experimento DMR permite determinar diretamente este nível, porque em cada freqüência operam dois canais, cujos sinais somados produzem, em média, uma estimativa das variações do sinal do céu, mas sua diferença resulta, em média, numa estimativa do ruído instrumental.

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...G)⁹

Na análise dos dados de 4 anos do COBE, Kogut et al. (1996b) concluem que a normalização implica em $\beta_{[0,\!408;31,\!5]}>3,\!0$. Porém, como este valor implicaria num valor inesperadamente baixo ($B_{\rm eff}\approx0,\!6 \mu$G) para o campo magnético representativo da Galáxia, isto significa que a calibração dos mapas em 408 e 1420 MHz está sujeita a incertezas (Kogut 1996, comunicação pessoal). Recentemente, Davies, Watson e Gutierrez (1996) apresentaram evidências conclusivas de que as técnicas observacionais utilizadas nestes mapas também introduzem efeitos instrumentais indesejáveis.

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